в сверхпроводниках, характерное значение напряжённости магнитного поля
Нк, выше которого происходит полное или частичное проникновение магнитного поля в сверхпроводник. При
Н < Нк магнитное поле в сверхпроводник не проникает, его экранирует поверхностный сверхпроводящий ток (
Мейснера эффект).
В сверхпроводниках I рода, к которым относится большинство чистых металлов, вещество переходит в нормальное, несверхпроводящее состояние при
Н > Нк (
Фазовый переход I рода). Соответствующее этому переходу К. м. п.
Нк связано с разностью свободных энергий (См.
Свободная энергия) нормальной (
Fн) и сверхпроводящей (
Fcп) фаз соотношением
Fн-Fcп=Н2к /8π.
Наибольшее значение
Нк у чистых металлов достигает сотен
гс. Если
магнитное поле оказывается равным
Нк только в некоторых точках поверхности сверхпроводника II рода, то в нём возникает
Промежуточное состояние (чередование сверхпроводящей и нормальной фаз).
В сверхпроводниках II рода (в основном это сплавы) проникновение магнитного поля начинается с образования вихревых нитей, в сердцевине которых в основном сосредоточено
магнитное поле. При этом вещество ещё не теряет сверхпроводящих свойств, и в нём текут токи, частично экранирующие внешнее
поле. Соответствующее началу проникновения К. м. п.
Нк,1 меньше термодинамического критического поля
Нк для этих веществ. Полное проникновение магнитного поля в сверхпроводник наступает при
Нк,2, которое может быть как меньше, так и больше
Нк. В т. н. жёстких сверхпроводниках, из которых наиболее известны сплавы на основе ниобия, К. м. п.
Hk,2>> Hk,1 и достигает сотен тыс.
гс. При значениях поля
Hk,1 и
Hk,2 происходят фазовые переходы II рода. Подробнее см.
Сверхпроводимость.